Вход

Пространственное вращение

Реферат по физике
Дата добавления: 09 сентября 2009
Язык реферата: Русский
Word, rtf, 1.2 Мб
Реферат можно скачать бесплатно
Скачать
Пространственное вращение Пространственное вращение – один из важнейших видов периоди ческого движения в стационарных квантовых системах. Напомним, что в классической механике наиболее рациональное описание такого дви жения достигается при использовании сферической системы координат, с которой мы и начнём свой анализ. Сферическая система координат 4.3.1.1. Сферическая система координат хорошо известна из географии и астрономии. Положение частица на сфере в этом случае определяется с помощью широты и долготы, которые задаются посредством двух углов и , отсчитываемых относительно фиксированных осей, например, декартовых, как это показано на рис. 4.2. Вводя рас стояние от центра вращения, переменный радиус r , получаем третью координату, необходимую для описания пространственного вращатель ного движения Шаровые координаты: Декартовы координаты: (4.28) Рис. 4.2. Сферическая система координат При описании переменных данной задачи обязательно следует указать пределы их изменения или или или 4.3.1.2. Вычисление элемента объема в сферической системе ко ординат проиллюстрируем рис. 4. 2. Величина dV понадобится нам в дальнейших расчётах. (4.2 9 ) 4.3.2. Преобразование оператора Лапласа 4.3.2.1. Лапласиан – основа выражения оператора кинетической энергии и, следовательно, гамильтониана . Поэтому проследим подробно всю схему его преобразования при замене декартовой системы координат на сферическую. С подобной , но более простой процеду рой мы уже имели дело при рассмотрении плоского ротатора. 4.3.2.2. В теории поля лапласиан является скалярным произве дением вектор-оператора Гамильтона "набла" самого на себя– скаляр ным "квадратом" : Поэтому вначале преобразуем оператор "набла" . (4. 30 ) В соответствии с (4.28) x,y,z выражаются как функции сфе рических координат , поэтому производные, составляющие оператор "набла", предстанут в следующем виде ( 4.3 1 ) 4.3.2.3. Наборы частных производных в (4.30) образуют квадрат ную матрицу коэффициентов, при умножении на которую происходит пе реход от одного базисного вектор-столбца к другому : ( 4.3 2 ) Вычислим все производные, являющиеся элементами квадратной матрицы, дифференцируя выражения (4.28) или (4.3 3 ) Напомним, что перемножение матриц подчиняется правилу "строка на столбец". В итоге элементы искомого вектор-столбца предстанут в виде суммы: (4.3 4 ) (4.3 5 ) (4.3 6 ) 4.3.2.4. Следующий этап преобразований – построение оператора Лапласа в переменных . (4.3 7 ) Для этого, согласно уравнению (4.35), необходимо перемножить сами на себя выражения операторов однократного дифференцирования по координатам х,у,z через сферические переменные (4.32)– (.4.34) и затем взять сумму этих произведений. При этом следует учитывать, что перемножаются не числа, а операторы, и действие оператора из левой скобки на каждое слагаемое правой выполняется по правилам, аналогичным правилам дифференцирования произведения функций, т.е. (4.3 8 ) 4.3.2.5. Ход преобразований продемонстрируем на примере одно го из слагаемых лапласиана, например при этом, для сохранения упорядоченного характера записи выпишем новые слагаемые, получающиеся в результате дифференцирования, в столбец под каждым преобразуемым выражением. Это в некотором роде изменение привычного математического синтаксиса, цель которого – порядок и наглядность в записи C уммируя, получаем . (4.37) 4.3.2.6 . Аналогично получаются другие слагаемые лапласиана. Результаты преобразований представлены в таблице 4.2. В её левом столбце перечислены слагаемые оператора Лапласа в декартовых координатах, а в верхней строчке – все операторы дифференцирования первого и второго порядков по всем сферическим переменным , включая перекрёстные, которые возникают в ходе преобразований. На пере сечении строк и столбцов указаны коэффициенты перед последними – функции от , которые получаются при преобразовании слагаемых лапласиана, стоящих в левом столбце. Самая нижняя строчка представляет суммы по столбцам. Домножая эти суммы справа на соответствующие операторы верхней строки и суммируя результаты, получаем окончательное искомое выражение оператора Лапласа в сферической систе ме координат: (4.38) 4.3.2.7. Сгруппируем некоторые из слагаемых в (4.38) для более компактной записи (4.39) , (4.40) В результате лапласиан приобретает вид (4.41) Таблица 4.2. Коэффициенты преобразования оператора Лапласа. 0 1 0 Табл. 4.2.1. Продолжение. 0 0 4.3.2.8. Отдельные фрагменты лапласиана, построенные на раз ных переменных, удобно обозначить самостоятельными символами. Для краткости переменные отметим в качестве индексов (4.42) (4.43) . (4.44) Вся чисто угловая часть лапласиана, заключенная в скобки в формуле (4.41) называется оператором Лежандра . (4.45) В целом же лапласиан оказывается такой комбинацией трёх операторов, которая обеспечивает далее разделение переменных во многих дифференциальных уравнениях, в том числе и в уравнении Шредингера, построенных на его основе: (4.46) 4.3.2.9. Напомним, что с оператором (4.44) составляющим самую внутреннюю часть конструкции и оператора Лапласа, и опе ратора Лежандра мы уже имели дело при рассмотрении одномерного вращения (раздел 3.2. ). Были найдены его собственные волновые функции, которые далее войдут в качестве одного из сомножителей общих собственных функций этих операторов. Присутствие радиального слагаемого в этом случае заставляет представить оператор кинетической энергии в виде суммы (4.50) 4.3.3.3 . В силу того, что оператор кинетической энергии частицы отличается от лапласиана только множителем (см. уравнение 2.15), домножив на него формулу (4.46), получим (4.51) Сравнивая формулы (4.50) и (4.51), приходим к фундаменталь ному соотношению , (4.52) т.е. оператор квадрата момента импульса совпадает с оператором Лежандра с точностью до постоянного множителя . Заметим, что размерность собственных значений оператора совпадает с размер ностью постоянной Планка . 4.3.3.4. Этот же результат можно получить и последовательными математическими преобразованиями компонент операторов и . Процедура перехода к сферическим координатам для компонент аналогична той, что была осуществлена в разделе 3.2.2. при перево де к плоской полярной системе координат. Кстати говоря, в сфери ческих координатах имеет тот же самый вид (3.24). Используя уравнения (4.52) и (4.34), читатель сам легко получит выражения (4.53) (4.54) (3.24) Суммируя результаты возведения в квадрат найденных выражений для операторов проекций момента импульса, получаем формулу (4.52), которая в развернутой форме с учетом (4.45) имеет вид (4.55)
© Рефератбанк, 2002 - 2017