Вход

контрольные

Реферат
Дата создания 07.02.2016
Страниц 13
Вы будете перенаправлены на сайт нашего партнёра, где сможете оформить покупку данной работы.
693руб.
КУПИТЬ

Содержание

- Содержание

Фрагмент работы для ознакомления

Кроме того, аксиома действия и противодействия и аксиома связей используются в динамике при изучении движения несвободных материальной точки и твердого тела. Система сходящихся сил. Система сил называется сходящейся, если линии действия всех сил системы пересекаются в одной точке. Рассмотрим приведение системы сходящихся сил и найдем условия равновесия твердого тела под действием этой системы сил. Приведение системы сходящихся сил. Пусть система сходящихся сил (F1, F2,…Fn) приложена к твердому телу (рис. 8, а). Согласно следствию второй аксиомы, переносим все силы системы в точку пересечения линий действия А и получаем систему сил, приложенных в одной точке (рис. 8, b). По аксиоме параллелограмма сил, начиная с сил F1 и F2, последовательно складываем силы, добавляя каждый раз к полученной сумме по одной силе системы. Дойдя до последней силы Fn, выясняем, что система сил (рис. 8, b) эквивалентна одной силе или равнодействующей R* (рис. 8, с), равной геометрической сумме сил системы. Рис. 8 Лист 10 Изм. Лист № докум. Подпись Дата Таким образом, система сходящихся сил приводится к равнодействующей, которая равна геометрической сумме сил системы и приложена в точке пересечения линий действия сил: (F1, F2,…Fn) ~ R*; R* = F1 + F2 + … + Fn. (1) Условия равновесия системы сходящихся сил. Эти условия определяют, когда твердое тело находится в равновесии под действием системы сходящихся сил. Для равновесия твердого тела под действием системы сходящихся сил необходимо и достаточно, чтобы геометрическая сумма всех сил системы была равна нулю: F1 + F2 + … + Fn = 0 (2) Необходимость условия сразу следует из (1). При выполнении условия (2) получим R* = 0, следовательно (F1, F2,…Fn) ~ 0. Достаточность условия равновесия докажем методом от противного. Предположим, что условие (2) не выполняется, а твердое тело находится в равновесии. Но если (2) не выполняется, то система сходящихся сил приводится к одной силе, а тело под действием одной силы не может находиться в равновесии. Таким образом, достаточность условия равновесия доказана. Выражение (2) представляет собой условие равновесия в векторной или геометрической форме. Вспомнив суммирование векторов по правилу векторного многоугольника (рис. 9), формулируем условие равновесия иными словами. На рисунке вектор R* является суммой векторов и не равен нулю. Но если R* = 0, то конец последнего вектора попадет в начало первого вектора, и векторный многоугольник, который в нашем случае можно назвать силовым многоугольником, окажется замкнутым. Следовательно, для равновесия твердого тела под действием системы сходящихся сил необходимо и достаточно, чтобы силовой многоугольник системы был замкнутым. Лист 11 Изм. Лист № докум. Подпись Дата Рис. 9 Применение условия равновесия в геометрической форме ограничено трудностью построения силового многоугольника в пространстве. Более универсальными являются условия равновесия в аналитической форме. Для получения этих условий выберем систему координат OXYZ, связанную с поверхностью Земли. Проектируя на оси координат векторное равенство (2), имеем F1x + F2x + … + Fnx = 0; F1y + F2y + … + Fny = 0; F1z + F2z + … + Fnz = 0. Записав эти выражения в компактной форме, получаем: (3) По математической записи формулируем условия равновесия в аналитической форме для системы сходящихся сил. Для равновесия твердого тела под действием системы сходящихся сил необходимо и достаточно, чтобы суммы проекций сил системы на оси координат были равны нулю. В плоской системе сходящихся сил все силы лежат в одной плоскости, например XOY, и третье условие в (3) вырождается в тождество 0=0. Отбрасывая его, имеем условия равновесия для плоской системы сходящихся сил в аналитической форме: (4) Лист 12 Изм. Лист № докум. Подпись Дата Проекция силы на ось – это алгебраическая величина, равная произведению модуля силы на косинус угла между положительным направлением оси и вектором силы (т.е. это отрезок, откладываемый силой на соответствующие оси) рис. 10: Fx= Fcosα; Px= Pcosβ= P⋅cos90o=0; Rx= Rcosγ = -R⋅cos(180o-γ). Рис. 10 Проекция силы на ось может быть положительной, рис. 10, а (0 ≤ α < π/2), равной нулю, рис. 10, б (β = π/2) и отрицательной, рис. 10, в (π/2 < γ ≤ π). Иногда для нахождения проекции силы на ось сначала нужно найти ее проекцию на плоскость, а потом проекцию на ось (рис. 11):  Pz= P sinα; Px= (P cosα)cosβ; Py= (P cosα)cosγ = P cosα⋅cos(90o-β). Рис. 11 Лист 13 Изм. Лист № докум. Подпись Дата

Список литературы

- список литературы
Пожалуйста, внимательно изучайте содержание и фрагменты работы. Деньги за приобретённые готовые работы по причине несоответствия данной работы вашим требованиям или её уникальности не возвращаются.
Сколько стоит
заказать работу?
1
Заполните заявку - это бесплатно и ни к чему вас не обязывает. Окончательное решение вы принимаете после ознакомления с условиями выполнения работы.
2
Менеджер оценивает работу и сообщает вам стоимость и сроки.
3
Вы вносите предоплату 25% и мы приступаем к работе.
4
Менеджер найдёт лучшего автора по вашей теме, проконтролирует выполнение работы и сделает всё, чтобы вы остались довольны.
5
Автор примет во внимание все ваши пожелания и требования вуза, оформит работу согласно ГОСТам, произведёт необходимые доработки БЕСПЛАТНО.
6
Контроль качества проверит работу на уникальность.
7
Готово! Осталось внести доплату и работу можно скачать в личном кабинете.
После нажатия кнопки "Узнать стоимость" вы будете перенаправлены на сайт нашего официального партнёра Zaochnik.com
© Рефератбанк, 2002 - 2017