Вход

Техническая термодинамика

Рекомендуемая категория для самостоятельной подготовки:
Курсовая работа*
Код 374566
Дата создания 09 января 2018
Страниц 12
Мы сможем обработать ваш заказ 29 октября в 10:00 [мск]
Файлы будут доступны для скачивания только после обработки заказа.
1 050руб.
КУПИТЬ

Описание

РАСЧЕТ ПАРОСИЛОВЫХ СИСТЕМ И СПОСОБЫ ПОВЫШЕНИЯ ИХ
ЭФФЕКТИВНОСТИ
...

Содержание

Цикл Ренкина, идеальный термодинамический цикл (Круговой процесс), в котором совершается превращение теплоты в работу (или работы в теплоту); принимается в качестве теоретической основы для приближённого расчёта реальных циклов, осуществляемых в паросиловых установках (энергетическая установка, обычно состоящая из паровых котлов (парогенераторов) и паровых двигателей (паровых машин или паровых турбин) для пароходов, паровозов, паровых автомобилей или электрических генераторов (тепловых и атомных электростанций). Назван по имени У. Дж. Ранкина, одного из создателей технической термодинамики.

Введение

Задание. 2
ВВЕДЕНИЕ 4
1.Основная часть 5
Модуль 1. 5
2. Модуль 2 10
ЗАКЛЮЧЕНИЕ 11
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ ИСТОЧНИКОВ 12

Фрагмент работы для ознакомления

На лопатках рабочего колеса турбины эта энергия превращается в механическую энергию вращения рабочего колеса и затем в электроэнергию с помощью электрогенератора 3. вращаемого турбиной.На выходе из турбины влажный пар имеет давление Р: и соответствующую этому давлению температуру Т2. Далее пар поступает в конденсатор 4 -теплообменник, в котором с помощью охлаждающей воды от пара отводится тепло, он конденсируется и. следовательно, степень сухости пара уменьшается. Процесс отвода тепла от пара в конденсаторе осуществляется при постоянном давлении.После конденсатора влажный пар поступает в компрессор 5. в котором он адиабатно сжимается до давления Р1. Затем влажный пар вновь поступает в котел 1, и цикл замыкается.Определить параметры p,t,h, s, x в узловых точках цикла с использованием таблиц [1, 6] и занести в табл. 3.1Точка 1. Из p-v диаграммы видно, что этой точке соответствует газообразное состояния (перегретый пар) т.к. она находится выше линии насыщения. Из таблицы перегретого водяного пара определяем параметры:p=200 бар =20МПаt=520℃ Определяем:h1= 3301 кДж/кгs1=6.227 кДж/(кг*К) Точка 2.Она находится ниже линии насыщения и соответствует состоянию влажного насыщенного пара. Процесс 1-2 происходит с dq=0, значит процесс адиабатный. Параметры влажного насыщенного пара не приведены в таблицах, их рассчитывают через параметры кипящей жидкости и сухого насыщенного пара.hx2=h''*x+h'*1-xsx2=s''*x+s'*1-xПо таблице насыщенного водяного пара (по давлениям) определяем параметры:h2'=28.67кДжкг, h2''=609.8 кДжкгs2'=0.0998кДжкг*К, s2''=2.0255 кДжкг*КОпределим степень сухости, используя известную энтропию (она равна s1 т.к. процесс адиабатный)t2=28.641℃p2=0.004 МПаsx2=1.634кДжкг*Кx2=sx2-s2's2''-s2'=1.634-0.09982.0255-0.0998=0.8hx2=609.8*0.8+28.67*1-0.8=493.57кДжкгТочка 3.Давление р3=р2, значит процесс 2-3 изобарный. Точка находится на линии кипящей жидкости. По таблице насыщенного водяного пара (по давлениям) определяем параметры кипящей жидкости:p3=0.004 МПаt3=28.641℃ h3=28.67кДжкг s3=0.0998кДжкг*КТочка 4.Давление р4=р1. Точка находится на линии кипящей жидкости.По таблице насыщенного водяного пара (по давлениям) определяем параметры кипящей жидкости:p4=20 МПаt4=28.641 ℃h4=609.8кДжкгs4=2.0255кДжкг*КТочка 5.p5=20 МПаt5=364.08 ℃h5=431.3кДжкгs5=0.9514кДжкг*КТочка 6.p6=20 МПаt6=364.08 ℃h6=581.4 кДжкгs6=1.1867 кДжкг*КТаблица 3.1Точки p, МПаt, ℃h, кДж/кгs, кДж/кг*Кx12052033010.0155-20,00428,641493,571,6340,79730,00428,64128,670,09980,842028,641609.82.0255-520364,08431.30,95140620364,08581.41.18671Рассчитаем проводимую теплоту q1, отводимую теплоту q2, работу турбины lт, работу насоса lн, работу цикла l, термический КПД цикла ηtПроводимое тепло:q1=h1-h4=3301-609.8=2691.2 кДж/кгОтводимое тепло:q2=h2-h3=493.57-28.67=464.9 кДж/кгРабота турбины:lт=h1-h2=3301-493.57=2807.43 кДж/кг Работа насоса:lн=h4-h3=609.8-28.67=581.13 кДж/кг Работа цикла:l=q1-q2=lт-lн=2807.43-581.13=2226.3 кДж/кг Термический КПД цикла:ηt=h1-h2h1-h3=3301-493,573301-28,67=0,858Показать цикл Карно в p-v и T-s диаграммах для интервала давлений p1÷p2. Сравнить термический КПД цикла Ренкина ηt с термическим КПД цикла Карно ηtkСравниваем термический КПД цикла Ренкина ηt с термическим КПД цикла Карно ηtkηtk=1-T2T1=1-28.641+273520+273=0.619как видим, термический КПД цикла Карно вышеОтветить на вопросы: Почему нецелесообразно осуществление цикла Карно в паротурбинной установке?Паросиловые установки, работающие по циклу Карно, имеют существенные недостатки, которые делают нецелесообразным их применение. Эти недостатки заключаются в следующем: в процессе 2-3 конденсация пара осуществляется не полностью, вследствие чего объем цилиндра компрессора при адиабатном сжатии влажного пара от точки 3 до 0 при давлении р2 должен быть весьма значительным, а это требует большого расхода металла. Размеры цилиндра компрессора увеличиваются с возрастанием начального давления пара и уменьшением давления в конденсаторе, т.е. при переходе к более выгодным температурным режимам. Кроме того, необходимость осуществления цикла Карно только в области двухфазных состояний не позволяет иметь высокую начальную температуру пара, ограниченную в пределе критической температурой, т.е. не дает возможности получить достаточно большие значения термического КПД цикла.Главное же заключается в том, что затрачиваемая действительная работа на привод компрессора значительно больше теоретической вследствие наличия в нем больших потерь, связанных с необратимостью протекающих процессов.

Список литературы

1. Сборник задач по технической термодинамике / Т.Н. Андрианова и др. – М.: Энергия, 2001. – 240 с.
2. Ляшков В.И. Теоретические основы теплотехники: учеб. пособие. – М.: Высшая школа, 2008. – 318 с.
3. Коновалова Л.С. Теоретические основы теплотехники. Примеры
и задачи: учеб. пособие / Л.С. Коновалова, Ю.А. Загромов. – Томск:
Изд-во ТПУ, 2001. – 116 с.
4. Крайнов А.В. Термодинамика: учеб. пособие / А.В. Крайнов;
Томский политехнический университет. − Томск: Изд-во Томского политехнического университета, 2015. – 152 с.
Пожалуйста, внимательно изучайте содержание и фрагменты работы. Деньги за приобретённые готовые работы по причине несоответствия данной работы вашим требованиям или её уникальности не возвращаются.
* Категория работы носит оценочный характер в соответствии с качественными и количественными параметрами предоставляемого материала. Данный материал ни целиком, ни любая из его частей не является готовым научным трудом, выпускной квалификационной работой, научным докладом или иной работой, предусмотренной государственной системой научной аттестации или необходимой для прохождения промежуточной или итоговой аттестации. Данный материал представляет собой субъективный результат обработки, структурирования и форматирования собранной его автором информации и предназначен, прежде всего, для использования в качестве источника для самостоятельной подготовки работы указанной тематики.
© Рефератбанк, 2002 - 2021