Вход

Магнитогидродинамические волны в плазме

Рекомендуемая категория для самостоятельной подготовки:
Дипломная работа*
Код 142286
Дата создания 2008
Страниц 16
Источников 16
Мы сможем обработать ваш заказ 16 декабря в 8:00 [мск]
Файлы будут доступны для скачивания только после обработки заказа.
5 010руб.
КУПИТЬ

Содержание

Содержание
1.Понятие плазмы
1.1.Общие сведения о плазме
1.2.Классификация видов плазмы
2. Плазма в магнитном поле
2.1. Движение заряженных частиц в магнитном поле
2.2. Кинетическая теория плазмы в магнитном поле
3. Магнитная гидродинамика
3.1. Уравнения магнитной гидродинамики
3.2. Простейшие равновесные системы
3.3. Волны в магнитной гидродинамике
3.4. Анизотропная магнитная гидродинамика
4. Устойчивость плазмы в гидродинамическом приближении
4.1. Метод малых колебаний
4.2. Устойчивость плоской границы и скинированного пинча
4.3. Устойчивость цилиндрического пинча
Список литературы

Фрагмент работы для ознакомления

В этом более общем анизотропном случае полученные ранее уравнения магнитной гидродинамики следует несколько изменить. Очевидно, те уравнения, в которые давление не входит, останутся неизменными.
Уравнение движения приобретает вид:
Здесь теперь - тензор давления, компоненты которого связаны с функцией распределения j(V) формулой
7, где - плотность, - отклонение истинной скорости частиц от средней, а угловые скобки обозначают усреднение от функции распределения.
Уравнение движения также можно записать в виде:
8, где - тензор полного давления.
4. Устойчивость плазмы в гидродинамическом приближении
4.1. Метод малых колебаний
Поскольку плазма состоит из многих частиц, то с механической точки зрения, она является системой со многими степенями свободы. Различные
движения в плазме можно рассматривать как возбуждение тех или иных степеней свободы, которые можно разбить на две большие группы: «индивидуальные», в которых участвуют отдельные единицы, и «коллективные», в которых участвуют сразу многие частицы. Первая группа соответствует тепловому движению частиц и не представляет большого интереса. Вторая группа включает разнообразные волны, которые могут возбуждаться в плазме.
Основная задача плазмы заключается в том, чтобы выяснить условия, при которых возбуждаются (или, наоборот, могут быть стабилизированы) те или иные виды колебаний, и установить их относительное влияние на поведение плазмы в целом.
Если система находится в равновесии, то обычный метод определения ее устойчивости состоит в исследовании малых возмущений, которые могут нарушить это равновесие. При этом амплитуда возмущений считается малой, и уравнения движений системы могут быть линеаризованы по амплитуде возмущения. Если равновесное состояние является стационарным, то коэффициенты в полученных линеаризованных уравнениях не будут зависеть от времени. При таком подходе, который можно назвать методом малых колебаний, определяется спектр возможных частот, и если частота может принимать лишь действительные значения, то равновесие является устойчивым. Если же частота может быть мнимым значением, то это свидетельствует о неустойчивости, так как при этом возмущения будут нарастать.
4.2. Устойчивость плоской границы и скинированного пинча
Задача об определении полного спектра частот в методе малых колебаний сводится к линейному уравнению второго порядка в частных производных, которое удается решить лишь в простейших случаях (если не прибегать к численным методам). Для проблемы управляемой термоядерной реакции наибольший интерес представляет задача об устойчивости цилиндрического пинча.
Предположим, что плазма, которую будем рассматривать как несжимаемую жидкость, находится в однородном поле тяжести и занимает верхнее полупространство. Снизу она поддерживается однородным внешним магнитным полем, параллельным границе. Внутри плазмы также имеется однородное поле, параллельное границе, но не обязательно параллельное внешнему полю. Тогда:
9. Здесь - альфвеновские скорости, а - производная по внешней нормали от скачка полного давления.
4.3. Устойчивость цилиндрического пинча
Воспользуемся теперь энергетическим принципом для исследования устойчивости однородного по и z цилиндрического пинча с током, аксиально симметрично распределенным по сечению.
Пренебрегая силой тяжести и предполагая для простоты, что пинч граничит непосредственно с идеально проводящей стенкой, из энергетического принципа получаем условие устойчивости:
10
Условие устойчивости может быть представлено в виде:
11, где -отношение газового давления к магнитному.
Список литературы
Альвен Х.Космическая электродинамика. Пер. с англ. – М., Издательство иностр. лит., 1952.
Арцимович Л.А., Сагдеев Р.З. Физика плазмы для физиков. – М., Автомиздат, 1979.
Арцимович Л.А. Замкнутые плазменные конфигурации. – М., «Наука», 1969.
Ахиезер А.И. и др. Электродинамика плазмы. – М., «Наука», 1974.
Ваденов А.А., Велихов Е.П., Сагдеев Р.З. Устойчивость плазмы. – «Успехи физических наук», т. 73, 1961.
Гизбург В.В., Рухадзе А.А. Волны в магнитоактивной плазме. – М., «Наука», 1960.
Голант В.Е. Основы физики плазмы. – М., Автомиздат, 1975.
Иванов А.А. Физика сильнонеравновесной плазмы. – М., Атомиздат, 1977.
Кадомцев Б.Б. Коллективные явления в плазме. – М., «Наука», 1976.
Ломинадзе Д.Г. Циклонные волны в плазме. – Тбилиси., «Мецнииреба», 1975.
Михайловский А.Б. Теория плазменных неустойчивостей. Т.1. Неустойчивости однородной плазмы. Изд. 2-ое, перераб. и доп. М., Автомиздат, 1975; Т.2. Неустойчивости неоднородной плазмы. Изд. 2-ое, перераб. и доп. М., Автомиздат, 1977.
Пикельнер С.Б. Основы космической электродинамики. – М., Физматгиз, 1961.
Силин В.П. Параметрическое воздействие излучения большой мощности на плазму. – М., «Наука», 1973.
Силин В.П., Рухадзе А.А. Электромагнитные свойства плазмы и плазмоподобных сред. – М., Атомиздат, 1961.
Стикс Т.Х. Теория плазменных волн. Пер. с англ. М., Атомиздат, 1965.
Трубников Б.А. Теория плазмы. - М., Энергоатомиздат, 1996.
Арцимович Л.А., Сагдеев Р.З. Физика плазмы для физиков. – М., Автомиздат, 1979, стр. 153.
Арцимович Л.А., Сагдеев Р.З. Физика плазмы для физиков. – М., Автомиздат, 1979, стр. 154.
Трубников Б.А. Теория плазмы. - М., Энергоатомиздат, 1996, стр. 129.
Трубников Б.А. Теория плазмы. - М., Энергоатомиздат, 1996, стр. 132.
Трубников Б.А. Теория плазмы. - М., Энергоатомиздат, 1996, стр. 137
Трубников Б.А. Теория плазмы. - М., Энергоатомиздат, 1996, стр. 166.
7 Трубников Б.А. Теория плазмы. - М., Энергоатомиздат, 1996, стр. 166
8 Трубников Б.А. Теория плазмы. - М., Энергоатомиздат, 1996, стр. 167.
9 Трубников Б.А. Теория плазмы. - М., Энергоатомиздат, 1996, стр. 202.
10 Трубников Б.А. Теория плазмы. - М., Энергоатомиздат, 1996, стр. 238.
11 Трубников Б.А. Теория плазмы. - М., Энергоатомиздат, 1996, стр. 238.
1

Список литературы

Список литературы
1.Альвен Х.Космическая электродинамика. Пер. с англ. – М., Издательство иностр. лит., 1952.
2.Арцимович Л.А., Сагдеев Р.З. Физика плазмы для физиков. – М., Автомиздат, 1979.
3.Арцимович Л.А. Замкнутые плазменные конфигурации. – М., «Наука», 1969.
4.Ахиезер А.И. и др. Электродинамика плазмы. – М., «Наука», 1974.
5.Ваденов А.А., Велихов Е.П., Сагдеев Р.З. Устойчивость плазмы. – «Успехи физических наук», т. 73, 1961.
6.Гизбург В.В., Рухадзе А.А. Волны в магнитоактивной плазме. – М., «Наука», 1960.
7.Голант В.Е. Основы физики плазмы. – М., Автомиздат, 1975.
8.Иванов А.А. Физика сильнонеравновесной плазмы. – М., Атомиздат, 1977.
9.Кадомцев Б.Б. Коллективные явления в плазме. – М., «Наука», 1976.
10.Ломинадзе Д.Г. Циклонные волны в плазме. – Тбилиси., «Мецнииреба», 1975.
11.Михайловский А.Б. Теория плазменных неустойчивостей. Т.1. Неустойчивости однородной плазмы. Изд. 2-ое, перераб. и доп. М., Автомиздат, 1975; Т.2. Неустойчивости неоднородной плазмы. Изд. 2-ое, перераб. и доп. М., Автомиздат, 1977.
12.Пикельнер С.Б. Основы космической электродинамики. – М., Физматгиз, 1961.
13.Силин В.П. Параметрическое воздействие излучения большой мощности на плазму. – М., «Наука», 1973.
14.Силин В.П., Рухадзе А.А. Электромагнитные свойства плазмы и плазмоподобных сред. – М., Атомиздат, 1961.
15.Стикс Т.Х. Теория плазменных волн. Пер. с англ. М., Атомиздат, 1965.
16.Трубников Б.А. Теория плазмы. - М., Энергоатомиздат, 1996.
Пожалуйста, внимательно изучайте содержание и фрагменты работы. Деньги за приобретённые готовые работы по причине несоответствия данной работы вашим требованиям или её уникальности не возвращаются.
* Категория работы носит оценочный характер в соответствии с качественными и количественными параметрами предоставляемого материала. Данный материал ни целиком, ни любая из его частей не является готовым научным трудом, выпускной квалификационной работой, научным докладом или иной работой, предусмотренной государственной системой научной аттестации или необходимой для прохождения промежуточной или итоговой аттестации. Данный материал представляет собой субъективный результат обработки, структурирования и форматирования собранной его автором информации и предназначен, прежде всего, для использования в качестве источника для самостоятельной подготовки работы указанной тематики.
© Рефератбанк, 2002 - 2019